Главная > Курс высшей математики, Т.2
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
372
373
374
375
376
377
378
379
380
381
382
383
384
385
386
387
388
389
390
391
392
393
394
395
396
397
398
399
400
401
402
403
404
405
406
407
408
409
410
411
412
413
414
415
416
417
418
419
420
421
422
423
424
425
426
427
428
429
430
431
432
433
434
435
436
437
438
439
440
441
442
443
444
445
446
447
448
449
450
451
452
453
454
455
456
457
458
459
460
461
462
463
464
465
466
467
468
469
470
471
472
473
474
475
476
477
478
479
480
481
482
483
484
485
486
487
488
489
490
491
492
493
494
495
496
497
498
499
500
501
502
503
504
505
506
507
508
509
510
511
512
513
514
515
516
517
518
519
520
521
522
523
524
525
526
527
528
529
530
531
532
533
534
535
536
537
538
539
540
541
542
543
544
545
546
547
548
549
550
551
552
553
554
555
556
557
558
559
560
561
562
563
564
565
566
567
568
569
570
571
572
573
574
575
576
577
578
579
580
581
582
583
584
585
586
587
588
589
590
591
592
593
594
595
596
597
598
599
600
601
602
603
604
605
606
607
608
609
610
611
612
613
614
615
616
617
618
619
620
621
622
623
624
625
626
627
628
629
630
631
632
633
634
635
636
637
638
639
640
641
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

179. Ограниченная струна.

Пусть имеется конечная струна, закрепленная на концах, и пусть абсциссы концов струны будут .

Кроме начальных условий (8)

где заданы при нужно удовлетворить еще предельным условиям

Решение Даламбера (12)

конечно, годится в этом случае, но определение функций формулам (16)

встречает здесь то затруднение, что функции а следовательно и определены лишь в промежутке согласно физическому смыслу задачи, а аргументы в формуле (12) могут лежать и вне этого промежутка.

Стало быть, для возможности применения способа характеристик нужно продолжить функции или, что вполне эквивалентно, функции вне промежутка . С точки зрения физической это продолжение сводится к определению такого начального возмущения бесконечной струны, чтобы движение ее участка было то же, как если бы он был закреплен в концах, а оставшаяся часть струны была бы отброшена.

Подставляя в правую часть и приравнивая результат нулю, выразим предельные условия в виде

или, обозначив переменный аргумент просто через х,

Когда изменяется в промежутке , аргумент изменяется в этом же промежутке, и правые части равенств (28) нам известны. Но при этом аргументы изменяются соответственно в промежутках и второе из уравнений (28) дает нам значения в промежутке а первое дает в промежутке . Далее, при изменении в промежутке аргумент изменяется в промежутке и правые части равенств (28) нам известны на основании предыдущего вычисления.

При этом аргументы изменяются в промежутках так что формулы (28) дают нам в промежутке в промежутке Продолжая так и дальше, мы убедимся в том, что формулы (28) дают нам определенные значения для функции при при что нам и надо для применения формулы (12) при Совершенно так же, если менять в промежутке то левые части формул (28) известны, и мы получаем в промежутке в промежутке Меняя затем в промежутке получим в промежутке в промежутке и т. д., т. е. формулы (28) дают нам определенные значения при всех вещественных

Если мы заменим во втором из уравнений на и воспользуемся первым уравнением, то получим

т. е. оказывается, что функция имеет период . После этого первое из уравнений (28) покажет нам, что и функция имеет период 21. Из этого вытекает, что для фактического знания при всех вещественных нам достаточно провести только первую из описанных выше операций продолжения этих функций, т. е. достаточно изменять только в промежутке . Формулы (28) дадут нам в промежутке в промежутке будет известно в промежутке в промежутке (0, 21). Остальные значения этих функций получаются из их периодичности.

Определив таким путем функции нетрудно продолжить и функции так как, в силу уравнений (26), мы имеем

т. е.

Заменяя в первом из уравнений на , а также дифференцируя, получим

Пользуясь этими соотношениями и первыми из уравнений (28), можем написать

т. е. для получаем чрезвычайно простой закон продолжения: они продолжаются из промежутка ) в промежуток по закону нечетности, а затем с периодом Если при этом мы получим на всей оси функции такие, что имеет непрерывные производные а - непрерывную производную то, согласно формуле (17), мы будем иметь дважды непрерывно дифференцируемое решение нашей задачи.

Обращаемся вновь к плоскости Ввиду ограниченности струны, надо рассматривать только полосу верхней полуплоскости заключающуюся между прямыми Выясним физический смысл решения (12), в котором функции определены уже при всех значениях как указано выше. Проведя через точки О и L характеристики до встречи с противоположными границами полосы, через полученные точки пересечения опять проводим характеристики до встречи с противоположными границами полосы и т. д.

Рис. 124.

Мы разобьем таким образом полосу на области Точки области (I) соответствуют тем точкам струны, до которых успели дойти возмущения лишь от внутренних точек, а потому фиктивно добавленные бесконечные части струны здесь на движение не влияют. В точках вне области (11) мы имеем уже возмущение, дошедшее от фиктивной части струны; возьмем, например, точку в области (II). Так как

то в этой точке имеются две волны: одна — прямая, дошедшая от начально возмущенной точки струны с абсциссой другая — обратная из точки с абсциссой причем, в данном случае есть реальная точка из промежутка фиктивная. Нетрудно заменить ее реальной точкой, заметив, что, в силу (28),

и таким образом обратная волна есть не как прямая волна от начально возмущенной точки (симметричной с относительно точки L), которая, дойдя до конца струны L в момент

изменила свое направление и знак на обратные и к моменту дошла в таком виде до точки другими словами, действие закрепленного конца свелось к отражению волны смещения, связанному с переменой знака смещения и с сохранением его абсолютной величины.

То же явление мы обнаружим и для волн, дошедших до конца в точках области (III) мы будем иметь две волны: обратную и прямую, отраженную от конца х = 0. В точках областей получим волны, которые претерпели несколько таких отражений от обоих концов струны.

Если бы вместо предельного условия (25) мы, например, в конце имели бы условие

то вместо второго из уравнений (27) мы получили бы

или, заменяя опять на х,

Интегрируя это соотношение, имеем очевидно

где С — некоторая постоянная, которую, не ограничивая общности, можно считать равной нулю, в чем предоставляем убедиться читателю. Таким образом мы имеем

Рис. 125.

Физический смысл этого условия сводится также к отражению от конца , но с сохранением и знака и величины смещения.

Особенно простой пример применения изложенного выше способа характеристик и отражений дает нам защепленная струна, которая в начальный момент была оттянута за одну из ее точек без начальной скорости. Читатель без труда докажет нижеследующий способ определения фигуры струны в любой момент t по ее начальной фигуре.

На рис. 125 линией OAL изображена начальная форма струны, пунктирной — симметричное ее изображение относительно середины струны

Опустим на OL перпендикуляр АР до встречи его с прямой AL в точке находим середину С отрезка и определяем таким обоазом напоавление

Рис. 126.

Фигура струны в любой момент получится, если мы будем передвигать секущую, параллельную направлению ZC, от точки А к точке Л; в частности в момент струна займет положение пунктирной ломаной .

На рис. 126 изображены последовательные формы, принимаемые струной в моменты:

1
Оглавление
email@scask.ru