где V, — оператор при переменном 
Используя теорему о дивергенции, придадим (3.3) форму
Но такое же поле создает система зарядов с поверхностной плотностью 
и объемной плотностью 
Поляризация с вектором 
эквивалентна появлению этих зарядов. Отметим, что суммарный поляризационный заряд равен нулю:
Учитывая поляризационные заряды, преобразуем первое из уравнений (2.1):
где 
плотность свободных зарядов. Вектор 
называется электрической индукцией или смещением [94].
Чтобы замкнуть систему уравнений, необходимо связать 
и 
Простейший естественный вариант — пропорциональная зависимость; тогда
где 
характеристика материала вроде упругих констант.
Однако (3.6) не годится для анизотропных материалов — в них 
связаны тензором второго ранга.
Рассмотрим силы в диэлектрике. Для системы точечных зарядов (с формулами (3.1), (3.2) суммарная сила
В единице объема будем иметь 
поскольку в диэлектрике 
остается лишь подчеркнутое слагаемое).
Представляет интерес и более фундаментальный подход к вычислению силы — по энергии [94]. Допустим, что энергия равна
без поляризации совпадает с (2.5). Отметим, что
дивергенция исчезает при интегрировании по полному полю. Проварьируем (3.9):
Если 
получим лишь первое слагаемое в силе (3.8). Логично связать 
как и 
с количеством частиц в единице объема, т. е. с массовой плотностью 
тогда
Но по уравнению 
так что в (3.11) получим 
Подчеркнутое выражение определяет искомую пондеромоторную силу. При линейной зависимости
приходим к (3.8).
расположенных в точках с радиус-векторами 
Согласно (2.3),
где 
малы. Тогда 
и является преобладающим. Но если 
т. е. система электрически нейтральна, главным становится второе слагаемое с так называемым дипольным моментом 
Но вводится плотность дипольного момента, в объеме 
он равен 
называется вектором поляризации. Располагая решением (3.2) для сосредоточенного диполя, в общем случае можем написать
