Главная > Механика упругих тел
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

Глава 18. МАГНИТОУПРУГОСТЬ

§ 1. Электромагнитное поле

В теории упругости внешние нагрузки обычно считаются заданными. Определение их — самостоятельная задача в своей области. Если в упругом теле протекают электрические токи, то нагрузка создается магнитным полем. При деформации тела магнитное поле меняется; при большой чувствительности поля к деформации становится необходимым совместное решение задач упругости и магнетизма.

Вспомним известные положения теории электромагнетизма. В трехмерном пространстве имеем два векторных поля: электрическое и магнитное Смысл этих векторов ясен из выражения силы, действующей на точечный заряд:

Острый вопрос о том, в какой системе отсчета определяется скорость заряда ведет к специальной теории относительности; останемся в рамках старых классических представлений об абсолютном пространстве как основной системе отсчета.

При непрерывном распределении заряда в пространстве вводятся плотность заряда и вектор плотности тока . В объеме содержится заряд а величина равна заряду, проходящему через площадку в единицу времени (в направлении ). Закон сохранения заряда выражается очевидными соотношениями

В среде с зарядами и токами действуют объемные силы

естественное обобщение (1.1).

Отметим, что все формулы мы пишем в системе единиц как, например, в курсе Фейнмана [105].

Знаменитые уравнения Максвелла имеют вид

где с — скорость света; электрическая постоянная фарад на метр).

Об этих уравнениях прекрасно написано во многих книгах [14, 69, 94, 105]. Заметим сразу, что из первого и четвертого уравнений

Максвелла следует (1.2) — ради этого, быть может, Максвелл и добавил слагаемое в четвертое уравнение.

Третье уравнение в (1.4) позволяет ввести векторный потенциал А:

Он определен с точностью до слагаемого что позволяет ниже задать некоторое “условие калибровки”.

Подставив (1.5) во второе уравнение Максвелла, получим основание для введения скалярного потенциала

Теперь первое и четвертое уравнения примут вид

Принимая условие калибровки

приходим к уравнениям

Это неоднородные волновые уравнения с общей характерной скоростью с. В вакууме отсутствуют, и электромагнитное поле является суперпозицией двух волновых процессов

Categories

1
Оглавление
email@scask.ru