§ 6. Статика
Рассмотрим систему со стационарными связями при статических (т. е. не зависящих от времени) активных силах
. В положении равновесия
и формулировка принципа виртуальной работы следующая:
Важны обе стороны этого положения: и вариационное уравнение и равенство нулю обобщенных сил.
Соотношения (6.1) — это самые общие уравнения статики. В литературе распространено суженное представление об уравнениях равновесия как балансе сил и моментов. Но читателю должно быть ясно, что набор уравнений равновесия точно соответствует обобщенным координатам. Главный вектор и главный момент в уравнениях равновесия фигурируют, поскольку у системы есть степени свободы трансляции и поворота. Особая популярность сил и. моментов связана не только с известностью статики твердого тела, но и с тем, что виртуальная работа внутренних сил на “жестких” перемещениях равна нулю в любой среде.
Пусть в системе действуют два вида сил: потенциальные с энергией
и дополнительные внешние
Из (6.1) следуют уравнения равновесия
иногда называемые теоремой Лагранжа. В (6.2) заключена нелинейная в общем случае задача статики о связи положения равновесия
с нагрузками
В линейной системе с квадратичными потенциалом
В последнем равенстве — матрица жесткости С и столбцы координат и нагрузок.
Сказанное допускает обобщения на континуальные линейные упругие системы.
Матрица жесткости С обычно оказывается положительной (таково свойство конструкций в природе и технике). Тогда
система (6.3) однозначно разрешима, а решение линейной алгебраической системы можно заменить минимизацией квадратичной формы
Бывает однако, что конструкция неудачно спроектирована, и матрица жесткости вырождена. Тогда решение задачи статики (6.3) будет существовать лишь при ортогональности столбца нагрузок
всем линейно независимым решениям однородной сопряженной системы:
Это общее конструктивное условие разрешимости линейной системы; при
имеем лишь
и решение существует при любой правой части.
Отметим, что С вырождается при недостаточном закреплении конструкции. Для свободной конструкции (самолет в воздухе)
это перемещение твердого тела, а условия ортогональности — это самоуравновешенность внешних нагрузок.
Известные теоремы статики линейно упругих систем элементарно доказываются в случае конечного числа степеней свободы. Теорема Клайперона выражается равенством
В левой части — формально вычисленная работа нагрузок,
есть решение системы (6.3). Из (6.6) следует, что минимальное значение “потенциальной энергии системы”
из (6.4) равно -П.
Легко запоминаемая теорема взаимности работ (работа
сил первого состояния (1) на перемещениях второго (2) равна
мгновенно выводится из (6.3):