§ 4. О движении дислокаций
Рассмотрим это явление, следуя [41]. Ограничимся случаем прямолинейной винтовой дислокации, движущейся с постоянной скоростью 
(рис. 38). Как и в статическом случае (§ 2), имеем антиплоскую деформацию: 
Из общего уравнения (4.5.2) при этом следует
Предстоит найти решение, для которого 
при любом обходе дислокации.
Рис. 38
Предположим, что решение
Для наблюдателя, движущегося с дислокацией, картина будет статической.
Учитывая связь производных
придем к уравнению Лапласа:
что формально не отличается от статики. Динамическое поле отличается от статического сжатием по оси 
раз (напоминает
лоренцево сокращение в специальной теории относительности). Вводя полярные координаты 
в сжатой плоскости 
будем иметь
Представляет интерес выражение полной энергии среды с движущейся дислокацией
Интеграл 
вычисляется следующим образом:
Величина 
это “энергия покоя”; расходимость интеграла исчезнет, если ввести радиус ядра дислокации и рассматривать конечный объем среды.
При малой скорости 
получим
“Масса” 
дислокации связана с 
знаменитой формулой Эйнштейна.
