§ 2. Уравнения пространственной задачи с малым параметром
Рассмотрим призматический стержень с односвязным сечением в виде тонкой криволинейной полоски постоянной толщины
. Радиус-вектор в объеме представим следующим образом:
. Учитывая равенства
(k — кривизна оси полоски),
придем к выражению оператора Гамильтона
Как уже отмечалось, целесообразно начать с задачи в напряжениях. Тензор напряжений представим в виде
Уравнения из § 4.8 запишем в следующей промежуточной форме
Отметим также равенство (4.8.3)
и комбинацию (2.5) с последним из (2.4):
В системе уравнений (2.4) — (2.6) могут быть полезны разные уравнения: в плоской задаче — второе и седьмое, в антиплоской — первое и четвертое. Стоит рассматривать всю семерку уравнений, хотя некоторые ее элементы являются следствиями других.
Далее придется записать уравнения в компонентах — хотя при этом и будут утрачены преимущества прямого тензорного исчисления. Из системы (2.4)-(2.6) достаточно следующих девяти уравнений в компонентах
(см. скан)
Решение этих уравнений — так называемое внутреннее разложение
Коэффициенты здесь обозначены так же, как во внешнем разложении — но путаницы не будет.
ихзаданы в разных областях и встретятся только в условиях сращивания.
Вблизи другого конца
положим
Тогда
разумеется, далее опустим. Придем к системе, отличающейся от (2.9) лишь тем, что вместо
будет
Боковую поверхность стержня будем считать свободной:
Общность при этом не снижается, поскольку объемные силы произвольны. Граничные условия на торцах
, рассматривать не будем, ограничимся лишь выводом дифференциальных уравнений — этот вывод окажется весьма сложным.