Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
7.5.4. Прямолинейные или почти прямолинейные орбиты
В принципе описанным выше методом можно пользоваться при любых значениях эксцентриситета и наклонения. Однако, когда орбита прямолинейная или почти прямолинейная, эффективность метода падает. Объясняется это тем, что в ряде используемых соотношений, и в частности в уравнении (7.18), величина h стоит
знаменателе. Поэтому в случае, когда все три компоненты
становятся меньше некоторого предела, следует, чтобы не терять точность, перейти к другим переменным. В качестве таких новых переменных можно взять полярные координаты
, для которых справедливы следующие соотношения:
Величины
— это эклиптические долгота и широта (или прямое восхождение и склонение) соответственно.
Кроме того, имеем
(7.55)
Таким образом, если даны
, то при помощи (7.54) и (7.55) можно вычислить
С другой стороны, имеем
Заметим, что знак
совпадает со знаком
, а соотношения
позволяют выбрать верное значение
Кроме того,
и, следовательно, по
можно найти
.
Продифференцировав первое уравнение (7.57) и воспользовавшись (7.3), получаем
где
Надо сказать, что
равно нулю только в случае прямолинейной орбиты.
Снова обозначая индексами k величины, относящиеся к невозмущенной кеплеровской орбите, можно написать
Возмущение величины радиуса-вектора равно
так что
Дважды дифференцируя это соотношение, получаем
и, следовательно,
Дифференцируя второе и третье соотношения (7.57) и обозначая возмущения величин а и Р индексом
, т. е.
получаем
Здесь индекс k указывает на то, что величины, заключенные в в скобки, соответствуют невозмущенному кеплеровскому движению.
Предположим, что опорная орбита все время является прямолинейной. Тогда в отличие от предыдущего случая (
) ее нельзя получить из оскулирующей орбиты, если только истинная орбита сама не является в точности прямолинейной. Если орбита прямолинейная, то
и
так что уравнения (7.58)-(7.60) принимают вид соответственно
где
Сама процедура вычислений очень похожа на соответствующую процедуру в случае орбиты, отличающейся от прямолинейной. При
по величинам
получаем
и вычисляем правые части уравнений (7.62)-(7.64). Если спрямление опорной орбиты производится в конце каждого шага, то
так что
в начале шага. Внутри шага
, вообще говоря, отклоняется от
. Теперь для того, чтобы получить значения
при
проинтегрируем нашу систему на один шаг.
Чтобы определить
при
надо вспомнить, что опорная орбита, все время является в точности прямолинейной. Поэтому
имеют те же значения, что и при
. Оставшиеся величины
в течение шага меняются и могут быть получены из соответствующих соотношений для прямолинейных эллипса, параболы или гиперболы (см. разд. 4.8).
Выбор в качестве опорной орбиты на данном шаге прямолинейных эллипса, параболы или гиперболы зависит от того, будет ли в начале шага энергия
отрицательной, нулевой или положительной величиной.
Значения
при
вычисляются по формулам
при
находятся из уравнений (7.54) и (7.55).
Теперь можно улучшить опорную орбиту. Если оскулирующая орбита все еще близка к прямолинейной, то в качестве новой опорной траектории опять берется прямолинейная орбита. Ее параметры в начале нового шага задаются следующим образом:
Новое значение энергии
определяет тип новой прямолинейной опорной орбиты (эллипс, парабола или гипербола). Когда момент количества движения h станет достаточно большим, следует использовать метод, разработанный для случая ненулевого к.