Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
§ 4. Преобразование импульса и энергии из системы центра масс в лабораторную систему
На фиг. 12.2 показаны импульсы для двухчастичного столкновения в системе ЦМ. Начальные импульсы и энергии
) были рассчитаны выше и определяются выражениями (12.33) и (12.34). Аналогично можно рассчитать и конечные импульсы и энергии
в системе ЦМ. Так как энергия и импульс сохраняются,
-вектор импульса удовлетворяет соотношению
(12.42)
Отсюда легко найти энергии разлетающихся частиц
(12.43)
где Е определяется соотношением (12.31). Следует отметить очевидное сходство выражений (12.43) и (12.33). В системе ЦМ разлетающиеся частицы имеют импульс
или, в несколько иной форме,
(12-45)
где
превышение энергии налетающей частицы в лабораторной системе координат над пороговой энергией (12.41)
В случае упругого рассеяния, когда
выражение (12.45), очевидно, сводится к (12.34).
Поскольку рассеяние и ядерные реакции фактически наблюдаются в лабораторной системе, необходимо произвести преобразование из системы ЦМ в лабораторную систему. На фиг. 12.3 показаны начальный импульс
и конечные импульсы
в лабораторной системе координат. Фиг. 12.3 отличается от фиг. 12.2 лоренц-преобразованием импульсов.
Фиг. 12.3. Векторы импульсов для двухчастичных процессов в лабораторной системе.
Энергию
в лабораторной системе можно выразить через переменные системы ЦМ с помощью преобразования Лоренца для относительной скорости
используя соотношения (12.35) и (12.4). Если
угол между
и направлением налетающей частицы в системе ЦМ, то
(12.47)
Таким образом, в явном виде
дается формулой
(12.48)
где E определяется соотношением (12.31). Для получения
достаточно просто поменять местами
и заменить 0 на
Соотношение между углами
можно получить из выражения
Таким образом,
(12.50)
где
Заметим, что а является отношением скорости движения системы ЦМ к скорости частицы 3 в системе ЦМ. Вблизи порога реакции а значительно больше единицы. Отсюда следует, что при полном изменении
от 0 до
в системе ЦМ угол
меняется лишь внутри некоторого конуса
Фиг. 12.4. Зависимость угла
в лабораторной системе от угла
в системе ЦМ для
Типичная зависимость при
показана на фиг. 12.4. При
угол
в лабораторной системе соответствует двум различным углам
в системе ЦМ: частицы, вылетающие в системе ЦМ вперед и назад, соответствуют в лабораторной системе одному и тому же углу рассеяния. Эти два типа частиц можно различить по их энергиям. Согласно (12.48), частицы, которые в системе ЦМ летят вперед, имеют большую энергию, чем частицы, летящие назад. Когда
знаменатель в (12.50) может при некотором
обратиться в нуль, что соответствует
а для больших
он становится отрицательным. Это
означает, что угол
изменяется в полном интервале
и однозначно связан с 0. Соответствующая кривая также изображена на фиг. 12.4.
Для получения величины
в функции от
достаточно выразить в (12.48) 0 через
согласно (12.50). Иногда полезно иметь явное выражение для этой зависимости. Из закона сохранения энергии и импульса в лабораторной системе
(12.52)
можно путем прямых, хотя и громоздких, вычислений прийти к соотношению
(12.53)
Физический смысл имеют только те значения (12.53), которые больше
Легко убедиться, что при
допустимы оба знака корня, а при
— только один. Для нахождения величины
следует поменять местами
и заменить
на
Приведенные выше соотношения существенно упрощаются для упругого рассеяния, когда
При этом угол рассеяния в лабораторной системе определяется из соотношения (12.50), где
(12.54)
В нерелятивистском пределе мы получаем известный результат:
Потеря энергии налетающей частицы равна
Из (12.48) можно выразить
через угол, рассеяния 0:
(12.55)
Величину
можно выразить также через угол отклонения в лабораторной системе, воспользовавшись соотношением (12.53):
Для лобовых соударений оба выражения дают максимальное значение
В частности, в нерелятивистском случае
(12.58)
Отсюда видно, что при лобовом соударении вся кинетическая энергия налетающей частицы может быть передана другой частице при
(это справедливо также и в релятивистском случае).
Важным примером передачи энергии являются соударения заряженной налетающей частицы с атомными электронами. При этом электроны можно считать покоящимися. Если налетающая частица не является электроном, тот
. В этом случае максимальную передаваемую энергию можно приближенно записать как
где у и Р относятся к налетающей частице. Выражение (12.59) справедливо для не слишком больших энергий налетающей частицы когда
(12.60)
Для
-мезонов этот предел равен
для протонов — около
Для электрон-электронных соударений
максимальная передаваемая энергия составляет
(12.61)