Главная > Теоретическая механика. Динамика системы. Аналитическая механика, Т.2
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

475. Теорема Лиувилля.

Лиувилль указал очень распространенный случай, когда уравнения движения интегрируются в квадратурах. Рассмотрим систему без трения, связи которой не зависят времени и кинетическая энергия которой выражается в функции параметров в виде

где являются функциями одного только параметра одного только параметра Движение этой системы может быть вычислено при помощи квадратур, когда на нее не действуют никакие силы или, в более общем случае, когда действующие на нее активные силы имеют силовую функцию вида

где зависит только от только от — только от Частный случай этой теоремы был указан в конце первого тома (п. 305).

Метод Якоби дает сразу искомое движение. Переменные в рассматриваемом случае определяются равенствами

Определяя отсюда и подставляя их значения в Т, найдем для функции вследствие однородности Т относительно

Следовательно, уравнение с частными производными Якоби, если положить

будет иметь вид

Оно имеет полный интеграл вида

где зависит только от — только от — только от . В самом деле, подставим это значение в предыдущее равенство и отбросим знаменатель. Мы получим уравнение, которое можно написать так:

Первая скобка зависит только от вторая — только от Так как в уравнении с частными производными эти переменные независимы, то последнее уравнение может быть удовлетворено лишь в том случае, если

каждая скобка в отдельности равна постоянной. Следовательно, мы должны иметь

где обозначают постоянные, сумма которых равна нулю, этих постоянных будут произвольными, и мы имеем

Тогда, интегрируя, получим

Заменяя в выражении (7) функции этими значениями, мы получим полный интеграл с произвольными постоянными Окончательно уравнения движения будут следующие:

Выполняя дифференцирование и применяя соотношение (8), получим

Таким образом, задача разрешена в квадратурах.

Адамар, совершенствуя метод Штауде (Staude), исследовал преобразования этих уравнений для случая, когда интервалы изменения каждого из параметров ограничены с двух сторон (Hadamard, Bulletin des Sciences mathematiques, т. XXXV, 1911).

Categories

1
Оглавление
email@scask.ru