§ 2.14. Принцип наложения и метод наложения.
Чтобы составить общее выражение для тока в 
-ветви сложной схемы, составим уравнения по методу контурных токов, выбрав контуры так, чтобы 
-ветвь входила только в один 
-контур (это всегда возможно). Тогда согласно (2.5) ток в 
-ветви будет равен контурному току 
Каждое слагаемое правой части (2.5) представляет собой ток, вызванный в 
-ветви соответствующей контурной ЭДС. Например, 
есть составляющая тока 
-ветви, вызванная контурной ЭДС 
Каждую из контурных ЭДС можно выразить через ЭДС ветвей 
сгруппировать коэффициенты при этих ЭДС и получить выражение следующего вида:
(2.7)
Если контуры выбраны таким образом, что какая-либо из ЭДС, например 
входит только в один 
-контур, а в другие контуры не входит, то 
.
Уравнение (2.7) выражает собой принцип наложения.
Принцип наложения формулируется следующим образом: ток в 
-ветви равен алгебраической сумме токов, вызываемых каждой из ЭДС схемы в отдельности. Этот принцип справедлив для всех линейных электрических цепей.
Принцип наложения положен воснову метода расчета, получившего название метода наложения.
При расчете цепей данным методом поступают следующим образом: поочередно рассчитывают токи, возникающие от действия каждой из ЭДС, мысленно удаляя остальные из схемы, но оставляя в схеме внутренние сопротивления источников, и затем находят токи в ветвях путем алгебраического сложения частичных токов.
Рис. 2.15
Заметим, что методом наложения нельзя пользоваться для подсчета выделяемых в сопротивлениях мощностей как суммы мощностей от частичных токов, поскольку мощность является квадратичной функцией тока 
).
Если через некоторое сопротивление R протекают согласно направленные частичные токи 
то выделяемая в нем мощность 
и не равна сумме мощностей от частичных токов: 
Пример 14. Для схемы рис. 2.14, а методом наложения найти токи в ветвях, определить мощности, отдаваемые в схему источником тока и источником ЭДС, полагая 
.
Решение. Положительные направления токов в ветвях принимаем в соответствии с рис. 2.14, а. С помощью схемы рис. 
(источник ЭДС удален, и зажимы 
закорочены) найдем токи в ветвях от действия источника тока:
Используя схему рис. 2.14, в, подсчитываем токи в ветвях от действия источника ЭДС (зажимы 
разомкнуты, так как внутреннее сопротивление источника тока равно бесконечности):
Результирующие токи в ветвях вычислим, алгебраически суммируя соответствующие частичные токи этих двух режимов:
Мощность, отдаваемая в схему источником тока, 
. Мощность, отдаваемая в схему источником ЭДС, 
.
Уравнение баланса мощности 
.
