§ 2.17. Теорема компенсации.
Рассмотрим два варианта этой теоремы. В любой электрической цепи без изменения токораспределения сопротивление можно заменить: 1) источником ЭДС, ЭДС которого численно равна падению напряжения на заменяемом сопротивлении и направлена встречно току в этом сопротивлении; 2) источником тока 
, ток которого численно равен току в этом сопротивлении и имеет то же направление, что и ток 
.
Для доказательства теоремы компенсации выделим из схемы одну ветвь с сопротивлением R, по которой течет ток 
, а всю остальную часть схемы условно обозначим прямоугольником (рис. 2.18,а).
Если в выделенную ветвь включить два одинаковых и противоположно направленных источника ЭДС Е, ЭДС которых равна падению напряжения на сопротивлении R под действием тока 
рис. 2.18, б), то ток 
в цепи от этого не изменится. Убедимся, что разность потенциалов между точками а и с в схеме рис. 2.18, б при этом равна нулю. Действительно,
Если 
то точки 
можно объединить в одну, т. е. закоротить участок 
и получить схему рис. 2.18, в. В ней вместо сопротивления R включен источник ЭДС Е.
Схема, соответствующая второму варианту теоремы, изображена на рис. 2.18, г. Чтобы прийти к ней, заменим последовательно соединенные R и Е на участке 
(рис. 2.18, б) параллельным соединением источника тока 
и сопротивления R.
, то ток через R будет отсутствовать и потому R можно удалить из схемы. Если ЭДС Е участка 
включить в состав источника тока, то получим схему рис. 2.18, г, где напряжение 
и токов 
Заменить 
источником ЭДС и источником тока.
а на рис. 2.19, в — с источником тока 
