§ 12.12. Подключение линии без потерь конечной длины l, разомкнутой на конце, к источнику постоянного напряжения.

В этом случае и в соответствии с (12.32) и (12.33)

Обозначим время прохождения волной расстояния через и время через т. Тогда из (12.39) следует, что

Поделив почленно числитель на знаменатель, получим

(12.41)

В соответствии с теоремой смещения в области оригиналов (см. § 8.40) от (12.41) перейдем к функции времени

(12.42)

Таким образом, решение для напряжения в произвольной точке записано как сумма падающих и отраженных волн напряжения (что совпадает с решением, полученным в § 12.7 волновым методом), незатухающих по амплитуде. Каждое слагаемое решения вступает в действие, когда аргумент соответствующей единичной функции становится 0.