Действительно, если воспользоваться законом полного тока, то можно записать
(14.11)
Нуль в правой части уравнения (14.11) объясняется тем, что на постоянном магните нет обмотки с током. Но 
где 
Если зазор достаточно мал, то можно в первом приближении принять, что рассеяние потока отсутствует и 
где 
— площадь поперечного сечения магнита; 
— площадь поперечного сечения воздушного зазора. Отсюда
Подставив 
в уравнение (14.11), получим
(14.12)
где
(14.13)
Коэффициент N, зависящий от геометрических размеров, называют размагничивающим фактором: 
с).
Для определения 
на рис. 14.18, в следует нанести прямую, построенную по (14.12). В точке пересечения прямой с кривой размагничивания удовлетворяются обе связи между 
которым должно быть подчинено решение.
Приведенный расчет дает достаточно точный результат, если зазор 
очень мал по сравнению с длиной 
Если это условие не выполнено, то значительная часть (магнитных силовых линий замыкается, как показано Пунктиром на рис. 14.18, б. В этом случае поток, индукция и напряженность вдоль сердечника изменяются. Это учитывают при расчете, вводя некоторые поправочные коэффициенты, определяемые из опыта.
Пример 144. Найти 
если постоянный магнит (рис. 14.18, б) имеет 
. Кривая размагничивания изображена на рис. 14.18, в.
Решение. Если пренебречь боковым распором магнитных силовых линий в зазоре, то 
. При этом размагничивающий фактор 
. На рис. 14.18, в проводим прямую 
по уравнению 
. Точка а ее пересечения с кривой размагничивания дает 
. Такая же индукция будет в воздушном зазоре 
.
зависит от соотношения между длиной воздушного зазора б и длиной ферромагнитной части магнита 
(рис. 14.18, б). Обозначим: 
— напряженность поля в воздушном зазоре; 
— магнитная индукция в теле магнита; 
— напряженность магнитного поля в теле магнита.
полагая известными кривую размагничивания ферромагнитного материала, зазор 
и длину 
Одна связь между ними (нелинейная) дается кривой размагничивания (рис. 14.18, в). Другая связь (линейная) следует из закона полного тока.
