11.5.6. Сравнение с приближенной теорией и с экспериментальными результатами.

Для точек, находящихся на большом расстоянии от дифракционного края в освещенной части области II (см. рис. 11.9), там, где видны полосы, можно пренебречь вторым членом в каждом из решений (22) и (44). Таким образом, интенсивность как при -поляризации, так и при -поляризации, а

(кликните для просмотра скана)

следовательно и интенсивность неполяризованного света, запишется в виде

где X — длина волны света, интегралы Френеля с косинусом и синусом, определенные (8.7.12). Это следует сравнить с аналогичным результатом (8.7.28) для черной полуплоскости в теории Френеля — Кирхгофа. Отсюда действительно можно сделать вывод что первый член точного решения для дифракции на идеально проводящей полуплоскости можно считать решением для черной полуплоскости.

Далеко от границы в области тени I поле с -поляризацией определяется выражением (34), т. е.

Аналогично можно показать, что поле с Я-поляризацией имеет вид

По

Следовательно, соответствующее отношение «силы» полей равно

и, значит, падающий неполяризованный свет также становится при дифракции частично поляризованным. Этот результат находится в хорошем согласии с оптическими экспериментами [15, 24].

Развитие микроволновой радиотехники открыло широкие возможности для экспериментального изучения дифракции электромагнитных волн. В частности, появилась возможность использовать дифракционный экран, значительно лучше приближающийся к идеализированной идеально проводящей полуплоскости, чем те, которые удается реализовать в оптических измерениях. Кроме того, в микроволновой области легко исследуются ноля в непосредственной близости к краю дифракционного экрана. Был проведен ряд измерений, главным образом на длине волны около 3 см, которые показали хорошее согласие теории и эксперимента [25, 261.