Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
2.3.4. Элементарная теория дисперсии.В § 1.2 указывалось, что фазовая скорость и, следовательно, показатель преломления не могут быть постоянными среды, как мы предполагали вначале при формальном рассмотрении. Эти величины должны зависеть от частоты. Изменение показателя преломления с частотой составляет явление дисперсии. Для адекватного описания дисперсии необходимо сильно углубиться в теорию атомного строения материи, но можно дать упрощенную модель диспергирующей среды, используя один или два основных результата, касающихся структуры молекул. Молекула состоит из нескольких тяжелых частиц (ядер атомов, образующих молекулу), вокруг которых обращаются легкие частицы (электроны). Электроны несут отрицательный заряд, а ядра — положительный. В нейтральных молекулах заряды электронов точно компенсируют заряды ядер. Однако центры положительных (ядерных) и центры отрицательных (электронных) зарядов могут не совпадать; такая система является электрическим диполем и называется полярной. Для простоты мы здесь не будем рассматривать полярные молекулы, хотя они играют огромную роль во многих физических и химических явлениях. Если неполярную молекулу поместить в электрическое поле, то электроны и ядра смещаются и возникает дипольный момент. Векторная сумма всех дипольных моментов молекул в единице объема является по существу вектором поляризации Р, введенным формально в предыдущем разделе. Для того чтобы определить зависимость поляризации и показателя преломления от частоты поля, нам прежде всего необходимо найти смещение
где
Пусть со — циклическая частота поля падающей волны, т. е.
будем искать решение (24) в виде
Тогда искомое стационарное решение уравнения (24) запишется следующим образом:
где
называется резонансной частотой. Согласно (27) электрон колеблется с частотой поля падающей волны. Каждый электрон вносит в поляризацию момент
Сравнение (29) с (14) дает
что выражает «плотность поляризуемости» через атомные параметры. Таким образом, оказывается, что величина а непостоянна, как это было
Подставив это значение в (16), мы получим статическую диэлектрическую проницаемость Для
Для газа
Как мы видим,
Рис. 2.3. Диперсионные кривые для газа. Сплошная линия — влияние затухания, но учитывается пунктирная кривая — с учетом затухания. В последнем случае по оси ординат отложены вещественные части величии На самом же деле при резонансной частоте Имеются и другие причины диссипации энергии (например, соударения между атомами). Формально затухание можно учесть путем добавления в уравнение движения (24) члена
Тогда вместо (27) мы получим
Поляризация, а следовательно, и уменьшается с увеличением частоты, и мы говорим об области аномальной дисперсии. В этом случае лучи с более короткой длиной волны преломляются меньше, чем лучи с большей длиной волны, что приводит к обращению обычного порядка чередования призматических цветов. Для наших целен область аномальной дисперсии не представляет большого интереса, так как резонансные частоты свободных атомов лежат почти исключительно в ультрафиолетовой области спектра. Показатель преломления в видимой области спектра в таком случае всегда больше единицы. До сих пор мы предполагали, что у системы имеется лишь одна резонансная частота. В общем случае будет существовать много таких частот даже в системе, состоящей
где
где
Используя тождество
получим вместо (36)
где
Для представления показателя преломления во всей видимой области спектра обычно достаточно учесть лишь одну или две резонансные частоты в ультрафиолетовой области Кох [14], например, нашел, что в интервале от
постоянные Таблица 2.6. Дисперсионные постоянные для кислорода, водорода и воздуха в области
В спектральном интервале, который не содержит резонансных частот, выражение (38) с хорошей точностью можно заменить более простым. Для всех веществ, которые кажутся глазу прозрачными, таким интервалом является видимая область спектра. Обозначим через резонансные частоты с коротковолновой (фиолетовой) стороны нашего интервала, а через
где
В такой области, свободной от поглощения, значение
где
В табл. 2.7 приведены значения Таблица 2.7. Значения постоянных
Таблица 2.8. Наблюдаемые значения показателя преломления для воздуха и значения, даваемые дисперсионной формулой Коши (43)
наблюдаемые значения показателя преломления для воздуха и значения, даваемые формулой Коши. В случае веществ с большой плотностью, т. е. для жидкостей или твердых тел, нельзя заменять
то
где
Как прайило, достаточно учитывать лишь конечное число резонансных частот. Отсюда следует, что величина
Обозначив их через
Это выражение идентично по форме с формулой (36) для газов. Например, при наличии лишь одной резонансной частоты она будет корнем уравнения
откуда
Уравнение (48), которое можно также переписать в форме (38), известно как дисперсионная формула Зелъмейера. До сих пор мы пренебрегали влиянием движения ядер. В действительности оно существенно лишь при очень длинных волнах (инфракрасная область). Причину этого легко понять. Электрический момент и среднюю поляризуемость приближенно можно разложить на две части — одну, связанную с электронами, и другую, связанную с ядрами, т. е.
где
Электроны почти мгновенно будут следовать за полем вплоть до довольно высоких частот, включая во многих случаях частоты всего видимого спектра. Масса же ядер, так велика, что при высоких частотах они не могут следовать за полем, т. е. для видимого света величины частоты будут связаны соотношением
где
Следовательно, значения коэффициентов (42) дисперсионных формул будут равны по порядку величины
откуда
где Следовательно, для оптической частоты (т. е. частоты, соответствующей видимому свету) поляризация выражается, по существу, только через Рассмотрение в настоящем разделе основывалось исключительно на классической механике. Когда подобные расчеты выполняются на основе квантовой механики, взаимодействие поля с веществом по-прежнему можно описывать при помощи виртуальных осцилляторов, но число их, даже при наличии лишь одного электрона, оказывается бесконечно большим. И хотя уравнение (35) все еще остается применимым, но силы осцилляторов
|
1 |
Оглавление
|