4.4.4. Тонкая лииза.
Формулы предыдущего параграфа существенно упрощаются, если толщина линзы 
настолько мата, что ею можно пренебречь. В этом случае, согласно (28), 
т. е. главные плоскости проходят через осевую точку (бесконечно тонкой) линзы Следовательно, лучи, пересекающие центр линзы, не отклоняются; это означает, что отображение тонкой линзой является центральной проекцией из центра линзы. Положив в 
, получим
т. е. оптическая сила тонкой линзы равна сумме оптических сил двух образующих ее поверхностей.
Если показатели преломления сред, расположенных по обе стороны от линзы, одинаковы 
то из (25) имеем
где, как и раньше, 
Полагая 
(что обычно выполняется), получим, что величина 
положительна или отрицательна в зависимости от того, больше или меньше кривизна 
первой поверхности, чем кривизна 
второй (выбор знака связан с кривизной). Отсюда следует, что тонкие линзы, толщина которых уменьшается от центра к краю, являются собирательными, а линзы, толщина которых возрастает к краю, — рассеивающими.
Выпишем выражения, которые понадобятся нам позже для фокусных расстояний 
и 
системы из двух центрированных тонких линз, находящихся в воздухе. Согласно (4.3.27) получим, учитывая, что 
соотношение
где с — расстояние между фокусами 
и 
(рис. 4.16). Если 
расстояние между обеими линзами, то
Следовательно,
Если линзы соприкасаются 
то последнее соотношение можно записать в виде 
, т. е. оптическая сила системы равна в этом случае просто сумме оптических сил двух линз.
