следовательно,
Разность геометрических путей света от 
и до Р можно представить в виде
Вследствие малости длйн волн видимого света интерференционная картина будет наблюдаться, только если 
значительно меньше а.
Рис. 7.3. Интерференция света от двух тачечных источников.
Тогда при условии, что х и у также малы по сравнению с а, находим
и, отбрасывая члены второй и высших степеней величин 
Если 
показатель преломления среды (предполагается, что она однородна), в которой происходит опыт, то оптическая разность хода от 
до Р равна
а соответствующая разность фаз —
Так как угол 
очень мал, то допустимо считать, что волны от и 
движутся к 
по одному и тому же направлению, и интенсивность можно рассчитать по формуле (7.2.15); согласно (7) и (7.2.16) максимумы интенсивности будут при
а минимумы интенсивности при
Таким образом, интерференционная картина в непосредственной близости от О состоит из светлых и темных полос, называемых интерференционными полосами (рис. 7.4). Они находятся на равных расстояниях друг от друга и направлены под прямым углом к линии 
соединяющей оба источника. Расстояние между соседними яркими полосами равно 
. В любой точке
интерференционной картины число т., определяемое соотношением
называется порядком интерференции в этой точке; следовательно, светлым полосам соответствуют целые порядки
Рис. 7.4 Интерференционные полосы в опыте Юнга
падал на два небольших отверстия 
в экране
(рис. 7.2). Эти отверстия действуют как вторичные монохроматические точечные и синфазные источники, а световые пучки от них перекрываются позади экрана 
. Интерференция наблюдается в области перекрытия световых пучков.
нормальной к перпендикуляру 
восстановленному в середине отрезка, соединяющего точки 
и 
, а ось х выберем параллельной 
(рис. 7.3). Пусть 
расстояние между отверстиями, а 
— расстояние между отрезком 
и плоскостью наблюдения. Для точки 
лежащей в плоскости наблюдения, имеем
