§ 23. Свободный электрон. Плоские волны
В оставшейся части этого раздела мы рассмотрим решения, уравнения Дирака при отсутствии внешнего поля и в статическом центральном потенциале. Чтобы решить уравнение Дирака, достаточно найти собственные функции гамильтониана
Далее, если не оговорено противное, мы будем использовать представление Дирака, а также введенные в § 7 операторы
Пусть внешнее поле равно нулю. Тогда гамильтониан Но коммутирует с тремя компонентами импульса, и, следовательно, мы можем искать собственные функции
отвечающие вполне определенному значению импульса
Такими решениями будут плоские волны — функции вида
где
— не зависящий от
четырехкомпонентный спинор. Он определяется из уравнения на собственные значения
где Н — оператор в пространстве
Несложное вычисление дает
Следовательно, собственными значениями Я могут быть только два значения
Легко показать, используя, например, антикоммутативность
, что эти собственные значения двукратно вырождены.
Как видно из формулы (151), компонента спина
в направлении
коммутирует с Н. (Другие компоненты спина с Н не коммутируют.) Таким образом, мы можем искать собственные
векторы, общие для Н и
Имеем четыре пары собственных значений:
Каждой паре отвечает одно собственное состояние. Соответствующий спинор несложно найти из двух уравнений на собственные значения. Другой метод построения этого спинора мы приведем в следующем параграфе.
В табл. IV содержатся компоненты собственных спиноров (нормированных на единицу) в случае, когда импульс
направлен по оси z. Напомним, что в представлении Дирака
— диагональные матрицы.
Таблица IV. Компоненты спиноров, соответствующих волне с импульсом
в представлении Дирака
(см. скан)