§ 11. Статистика атомных ядер
Во многих задачах ядра атомов можно рассматривать как частицы, имеющие определенный спин
В атомной физике это приближение весьма эффективно. Атомное ядро является ансамблем
нуклонов: Z протонов и N нейтронов
Динамические переменные атомного ядра описываются функциями фундаментальных переменных образующих ядро
частиц. Пусть
и Р — координата и импульс центра масс (ср. § IX. 13). Обозначим
набор внутренних переменных: спинов, относительных координат и импульсов нуклонов. Среди этих переменных особенно существен полный момент импульса
внутренних переменных, так называемый спин ядра. Момент
представляет собой сумму спинов
отдельных нуклонов, и
относительного орбитального момента импульса. Согласно правилу сложения моментов
может принимать как целые, так и полуцелые значения, в зависимости от того является ли
четным или нечетным.
В отсутствие внешнего поля движение центра масс отделяется, и гамильтониан системы представим в виде суммы двух членов: кинетической энергии центра масс
(здесь М — полная масса ядра) и внутренней энергии
включающей как кинетическую энергию нуклонов, так и энергию их взаимодействий друг с другом. Гамильтониан
имеет определенное число связанных состояний. Обозначим
собственное значение, соответствующее основному состоянию. Поскольку силы между нуклонами инвариантны относительно вращений, то
коммутирует с тремя компонентами векторного оператора
(см. гл. VIII). Каждому собственному значению в дискретном спектре гамильтониана соответствует определенное собственное значение
спина, которое
-кратно вырождено. В дальнейшем
обозначает спин основного состояния,
— возможные значения
— собственную функцию основного состояния с моментом импульса
Эти
векторов
отличаются друг от друга только своей ориентацией. Все они могут быть получены один из другого действием операторов
и образуют базис представления векторного оператора
Радиус ядра имеет порядок от
до
и, следовательно, среднее межнуклонное расстояние для ядра в состоянии
имеет тот же порядок.
До тех пор пока ядро остается в основном состоянии волновая функция системы имеет вид
и ядро можно рассматривать как частицу со спином
и волновой функцией
в представлении
поскольку
в гамильтониане может быть заменено на постоянную
развивается во времени так же, как и волновая функция свободной частицы массы М (с точностью до не имеющего физического значения постоянного фазового множителя).
Если ядро находится во внешнем поле, например, в электрическом поле с потенциалом
то гамильтониан будет содержать, помимо уже упомянутых выше членов, члены, отвечающие взаимодействию Z протонов с внешним полем. В этом случае ядро можно рассматривать как частицу со спином
только приближенно, так как гамильтониан теперь не коммутирует с
Однако если поле незначительно изменяется на расстояниях, имеющих тот же порядок, что и радиус ядра, то это приближение остается достаточно хорошим, ибо в этих условиях значение поля в месте нахождения каждого из протонов можно заменить его значением в центре масс. В этом случае внешнее взаимодействие равно
и собственные состояния гамильтониана имеют вид
-стационарное состояние частицы массы М спина
и заряда
в электрическом потенциале
Рассмотрим систему из
ядер, каждое из которых находится в своем основном состоянии. Приближение, в котором каждое из ядер рассматривается как частица с заданным спином будет оправдано до тех пор, пока эти ядра будут достаточно удалены друг от друга, что имеет место, например, в случае молекулы или твердого тела. Пусть координата
ядра,
есть z-компонента его спина. Тогда волновая функция системы зависит от и
а движение системы определяется гамильтонианом, зависящим от переменных
Рассмотрим, как изменяется это упрощенное описание при введении постулата симметризации. Можно ожидать, что симметризация будет существенна лишь в том случае, когда некоторые из ядер тождественны. Это можно доказать тем же методом, что и в § 8. Два разных ядра являются различными частицами, несмотря на тождественность частиц, протонов и нейтронов, составляющих эти ядра.
Рассмотрим систему двух тождественных ядер спина
Будем описывать состояние системы волновой функцией
Перестановка двух ядер — операция Р, определяемая соотношением
В действительности, система содержит
протонов и
нейтронов, и ее динамическое состояние получается антисимметрии зацией по протонам и нейтронам вектора
Операция Р состоит в замене координат и спинов протонов и нейтронов первого из ядер на координаты и спины протонов и нейтронов, второго — для всех
элементарных перестановок. Поскольку каждая из последних приводит к изменению знака у антисимметризованного вектора, то получаем
Так что
Сказанное легко может быть распространено на системы, содержащие более двух тождественных ядер. Волновая функция должна быть симметрична или антисимметрична относительно перестановок тождественных ядер в соответствии с четностью или нечетностью числа нуклонов, образующих ядро.
Иными, словами, ядра атомов будут:
(а) бозонами, если они содержат четное число нуклонов;
(б) фермионами, если они содержат нечетное число нуклонов.
Эти различия в статистике могут неожиданно проявиться во многих явлениях, в которых на первый взгляд чисто ядерные эффекты представляются несущественными. Именно такая ситуация возникает при исследовании удивительных свойств жидкого гелия
при очень низких температурах.
подчиняется статистике Бозе — Эйнштейна, тогда как его изотоп
подчиняется статистике Ферми — Дирака и ведет себя при низких температурах совершенно иначе.
В дальнейшем (§ XVIII.17) мы еще раз встретимся с необходимостью учета статистики ядер при описании полосатых спектров гомонуклеарных диатомных молекул.