Соотношения между напряжениями и деформациями в изотропных телах
314. Теперь, мы предположим, что свойства нашего идеального материала, когда дело касается соотношений между напряжениями и деформациями, одни и те же по всем направлениям. Эту гипотезу высказывают кратко, говоря, что
рассматриваемый материал изотропен. Это означает, что свойства материала не связаны с направлением. Противоположное наблюдается в том случае, когда строение материала «волокнисто» (например, дерево).
Не следует забывать разницы между предположениями об изотропности и однородности материала. Первое является специальным утверждением о свойствах зависимости между напряжением и деформацией в данной точке, Второе — утверждением о том, что свойства напряжения и деформации, каковы бы они вообще ни были, — одни и те же во всех точках. Мы можем представить себе материалы, которые однородны, но не изотропны, например, дерево с правильными волокнами. Равным образом мы можем представить себе материал, который является совокупностью различных изотропных материалов и, следовательно, сам является изотропным, но он, очевидно, не будет однородным.
316. В случае изотропного материала мы сразу же можем показать, что только две независимые постоянные входят в обобщенный закон Гука. Для этого мы должны использовать результаты предыдущих глав. Так, в теории напряжений (гл. VIII, § 276) мы доказали, что в любой точке тела имеется элементарный параллелепипед, грани которого подвержены чисто нормальным напряжениям. Кроме того, в теории деформаций (гл. IX, § 302) мы доказали, что в каждой точке тела можно найти параллелепипед, грани которого остаются также прямоугольными и после деформации. В первом случае напряжения на таких гранях назывались «главными напряжениями». Удлинения ребер параллелепипеда во втором случае назывались «главными удлинениями». Очевидно, что в материале, свойства которого не связаны с направлением, направления главных напряжений и главных деформаций должны совпадать. На самом деле ведь нет никаких причин для того, чтобы симметричная система чисто нормальных напряжений вызывала несимметричную деформацию, а деформация была бы несимметричной, если параллелепипед не оставался бы прямоугольным. Следовательно, наиболее общая форма
закона Гука в случае изотропного материала должна связывать три главных напряжения
с тремя главными деформациями
Таким образом, мы будем иметь три формулы следующего типа:
где
— упругле постоянные.
Соображения симметрии вместе со свойством изотропности требуют, чтобы упругие постоянные
с были равны. Это, очевидно, потому что
направления котарых перпендикулярны
можно поменят., между собэй, не меняя величины
Теперь формула для
имеет вид:
иди эквивалентный ей вид:
аналогично мы можем написать
Через
как и в § 117, обозначено объемное расширение, т. е. величина
Итак, в изотропных материалах свойства напряжения и деформации определяются двумя упругими постоянными
Эти две упругие постоянные независимы, если нет никакой доподнительцой гипотезы, которая бы их связывала.