4.15.2. Когерентное изображение протяженных источников
Теперь можно, используя принцип суперпозиции, вычислить поле изоброжения
соответствующее полю протяженного предмета
При этом мы имеем
Заметим, что мы указали в явном виде зависимость
от
для того, чтобы отметить применимость линейного соотношения (4.15.10) между полями в точках
и в тех случаях, когда плоскость
не совпадает с плоскостью изображения
Очевидно, что в этом случае функция К не представима более в виде интеграла Лунеберга — Дебая. Вообще говоря, поскольку
является решением скалярного уравнения Гельмгольца, функция
должна удовлетворять тому же уравнению, в котором переменной является
Интересуясь лишь распределением интенсивностей, из выражения (4.15.10) получаем