7.20.3. Одночастотная генерация с помощью интерферометра Фокса — Смита

Существует несколько интерферометрических методов селекции мод. Все они основаны на принципе замены одного из зеркал дополнительным вторичным резонатором, область свободной дисперсии которого сравнима с шириной полосы генерации. Таким образом, такой дополнительный резонатор можно рассматривать как составное зеркало с переменной отражательной способностью.

В резонаторе, в котором селекция продольной моды осуществляется с помощью интерферометра Фокса — Смита [52], протяженный

Рис. 7.42. Схематическое представление стабилизированного одномодового лазера с интерферометром Фокса — Смита, а — расположение зеркал; б - зависимости усиления лазера и пропускания интерферометра от частоты. При изменении расстояния возникает максимум интенсивности выходного лазерного излучения, когда максимум пропускания интерферометра совпадает по частоте с модой резонатора. Зеракло играет роль делителя пучка.

лазерный резонатор длиной при помощи разделяющего зеркала связан с относительно коротким вторичным резонатором длиной В этом устройстве коэффициент отражения лазерного излучения резонатором достаточно высок для того, чтобы осуществить генерацию в небольшом интервале области свободной дисперсии резонатора -ТОЛП

которая превышает ширину полосы генерации лазера.

Потери при полном проходе резонатора даются выражением

где коэффициенты отражения зеркал, а коэффициент пропускания делительного зеркала

В случае когда целые числа), а стремится к нулю и интенсивность в моде не убывает. Это обусловлено тем, что в картине стоячих волн резонатора на разделительном зеркале имеется узел. Иными словами, регулируя длину плеч соответствующим образом, можно добиться того, чтобы потери в резонаторе были равны нулю на данной длине волны. При переходе к следующему резонансу величина а резко возрастает. Огибающая потерь для различных мод совпадает с кривой пропускания интерферометра, показанной на рис.