1.2.2.а. Режим скоростных уравнений для длинных импульсов

Пусть пренебрежимо мало по сравнению со всеми остальными характерными временами системы, т. е. по сравнению с обратной шириной полосы функции длительностью импульса. При этом уравнения (1.2.30) и (1.2.31) принимают соответственно вид

в то время как выражение (1.2.28) можно записать следующим образом:

Здесь плотности атомов на верхнем и нижнем уровнях [в частности, Таким образом, система уравнений (1.2.33) и (1.2.34) связывает между собой мгновенные значения интенсивности поля [которая пропорциональна см. разд. 1.8] и плотности инверсии населенностей Эти уравнения обычно используют для описания лазерной генерации в стационарном режиме [8] (см. разд. 7.19). Вообще говоря, эти скоростные уравнения хороши в тех случаях, когда амплитуда поля заметно изменяется на временах, больших по сравнению с

В следующем подразделе мы опишем противоположную ситуацию, которую называют когерентным распространением.

В пределе что соответствует отсутствию потерь, система, уравнений (1.2.33) и (1.2.34) имеет аналитическое решение [9], особенно полезное при исследовании распространения импульса в каскаде лазерных усилителей.