Следовательно, поля 
можно рассматривать как решения уравнений Максвелла в неподвижной среде, характеризуемой диэлектрической и магнитной проницаемостями 
и да соответственно, в то время как плотность заряда оказывается равной 
В отсутствие источников уравнения (1.7.5) имеют решения в виде набора плоских волн
причем 
так что истинное поле 
запишется в виде
где
В частности, если 
— угол между 
, то величина вектора к дается выражением [17]
где 
В случае 
выражение (1.7.9). принимает простой вид
Строго говоря, это выражение справедливо лишь в том случае, когда среда движется с одной и той же скоростью во всем пространстве. Однако это требование можно существенно ослабить и ограничиться лишь условием постоянства скорости на размерах порядка нескольких длин волн [18], и, следовательно, выражение (1.7.10) можно также использовать для вращающейся среды. В самом общем случае фазовая скорость 
в движущейся и неподвижной среде различается на величину, пропорциональную проекции 
на направление распространения, т. е.
Это известная формула Френеля, экспериментально проверенная Физо. Множитель 
называют френелевским коэффициентом увлечения.
относительно системы отсчета 
то векторы 
связаны с 
материальными соотношениями Минковского [15]:
а
порожденные источниками 
в области пространства, характеризуемой координатой 
Связь с реальными физическими величинами устанавливается следующими соотношениями [16]:
линейный оператор 
переводящий всякую функцию 
. При 
пространство, описываемое координатой 
соответствует физическому пространству, у которого перпендикулярные вектору 
координаты сжаты в 
раз. При 
координаты пространства 
комплексные, поэтому требуется определенная осторожность при рассмотрении соответствующих полей 
Можно показать [16], что эти поля удовлетворяют следующим уравнениям:
