§ 25. Магнитная индукция и магнитная проницаемость в кристаллах.

Сходство граничных условий для В, выведенных в § 22 настоящей главы, и условий для полученных в § 18 гл. I, подсказывает, что метод измерения описанный в § 19 гл. I, можно применить для Вырежем в исследуемом теле небольшую дискообразную полость, толщина которой пусть будет очень малой по сравнению с ее радиусом, так что магнитная индукция в полости, вдали от ее краев, будет определяться лишь граничными условиями на плоских поверхностях. Если полость ориентировать таким образом, чтобы магнитная индукция внутри оказалась направленной нормально к плоским границам полости, то, согласно соотношению (7.122), значение В в полости будет равно значению В в среде. Вырежем теперь полость в виде длинного тонкого цилиндра. Магнитная индукция внутри нее вдали от концов будет полностью определяться граничными условиями на боковых стенках цилиндра. Если полость ориентировать таким образом, чтобы магнитная индукция оказалась направленной вдоль оси цилиндра, то, пользуясь выражением (7.123), нетрудно убедиться, что отношение внутри полости равно отношению в среде. Эти два измерения позволяют определить Если произвести этот опыт в магнитноанизотропной среде, то обнаружится, что, вообще говоря, направления будут различными. Однако в кристалле существуют по крайней мере три такие ориентации поля, вдоль которых совпадают по направлению. Эти направления являются магнитными осями кристалла; вдоль каждой из них величина может принимать разные значения. В некоторых кристаллах имеют одинаковое направление для всех ориентаций поля в некоторой плоскости и для поля, перпендикулярного к этой плоскости. К этому вопросу мы еще возвратимся в § 3 и 4 гл. XII.