§ 17. Переходные явления при экранировании с помощью толстой цилиндрической оболочки.
В § 3 были рассмотрены продольные синусоидально меняющиеся вихревые токи внутри толстостенной цилиндрической оболочки, а в § 15 — произвольно изменяющиеся во времени продольные вихревые токи в тонкой оболочке. В качестве сравнительно простого примера, содержащего как продольные, так и поперечные компоненты токов, рассмотрим бесконечный цилиндр, имеющий магнитную проницаемость
проводимость
внутренний радиус а, внешний радиус
ось цилиндра составляет угол а с однородным магнитным полем В. Найдем поле внутри цилиндра по прошествии времени
после исчезновения или появления внешнего ноля. Из выражения (7.28) следует, что решения для статического вектор-потенциала при
должны соответственно иметь вид
Эти выражения определяют заданное поле при
и остаются конечными при
Значение постоянных определяется
условия непрерывности
при
заменив
на
на
получим
После момента времени
имеют место те же решения уравнения (11.8), где
за исключением того, что в
пропадают
-члены, так как при
. В решении для
величина
должна иметь множитель
а — не зависит от
Как и в § 9, попытаемся искать это решение в виде суммы экспоненциально затухающих функций, т. е.
Для
уравнение (11.8) является скалярным; из него множитель
выпадает и оно после подстановки
переходит в уравнение (5.302)
. Для
уравнение (11.8) принимает вид (11.47).
Остается определить
так, чтобы при
выражение (11.146) совпадало с (11.140), когда
Опуская общие для каждой компоненты множители, имеем
Умножим обе части скалярно на
и проинтегрируем в пределах от а до
представив этот интеграл в виде разности двух интегралов: от 0 до а и от 0 до
. В силу соотношений (11.146), (11.153), (11.154) и (5.342) в правой части остается только
член, а значение
дается выражением (5.357), где
Интегрируя левую часть при помощи соотношений
и (5.329) и разрешая полученное равенство относительно
для
из выражения (11.151) найдем
Выражение (5.357) при
определяет правую часть соответствующего выражения для
Интегрируя левую часть при помощи соотношений (5.328) и (5.329) и разрешая полученное равенство относительно
для
из выражения (11.143) получим
Полное поле внутри оболочки в любой момент времени определяется формулами (11.147), (11.159), (11.160), (11.155) и (11.157), где
вычисляются из соотношений (11.153) и (11.156). Если при
ноля не было, а в момент времени
возникло поле В, то из выражений (11.141) и (11.147) следует, что вектор-потенциал
внутри оболочки окажется равным
Эти решения были также получены другим методом При произвольном изменении В во времени на основании полученных результатов поле можно найти методами, аналогичными развитым в предыдущем параграфе.
ЗАДАЧИ
(см. скан)