§ 8. Равномерное намагничивание. Эквивалентный поверхностный ток.

В постоянных магнитах намагниченность по определению, не зависит от приложенного поля. Ее можно определить (см. § 21 гл. VII) как магнитный момент круговых постоянных токов (или спинов), отнесенный к единице объема. Согласно соотношениям (7.104) и (7.107), вектор-потенциал поля, создаваемого заданной намагниченностью выражается в виде

Где объемные интегралы берутся но всему объему магнита, а поверхностные — по его поверхности.

Мы будем называть область равномерно памагничениой, если всюду внутри нее намагниченность постоянна по величине и направлению. Для такой области второй объемный интеграл в выражении (12.4) равен нулю. Рассмотрим остающийся интеграл по поверхности. Предположим, что направлено по оси х, т. е. Пусть — угол между ортогональные векторы, лежащие на поверхности магнита нормально к и . Тогда

так что

По форме это выражение совпадает с выражением (7.10), поэтому магнит в целом можно заменить пленкой, которая совпадает с поверхностью магнита и токи по которой текут в плоскостях, нормальных направлению намагничивания х. Плотность тока не зависит от х и равна интенсивности намагниченности При рассмотрении систем, содержащих постоянные магниты, очень удобно вводить такую пленку, называемую эквивалентной пленкой тока.