§ 12. Электромагнитные волны в однородных проводниках.
Для сред с отличной от нуля проводимостью необходимо учитывать все члены в волновых уравнениях (13.10) и (13.11). При выводе уравнения (13.11) предполагалось, что 
Чтобы показать справедливость этого предположения для проводящих сред, возьмем дивергенцию от уравнения (13.1), т. е.
Вместо 
согласно уравнению (13.3), можно написать 
и проинтегрировать в пределах от 0 до 
и от 
до 
в результате получим
Таким образом, всякое распределение плотности электрического заряда 
постепенно убывает до нуля совершенно независимо от электромагнитных возмущений. Если 
первоначально было равно нулю, то 
будет все время равно нулю. Поэтому мы вообще можем положить 
Время релаксации 
определяется по формуле
Рассмотрим простой периодический процесс, для которого векторы 
можно представить в виде
Производная по времени 
сводится к умножению на 
поэтому вместо уравнения (13.10) и (13.11) получим
По своей форме эти уравнения совпадают с уравнениями (13.10) и (13.11), написанными для периодических процессов в диэлектриках, только вместо 
для проводящих сред нужно писать 
Действительная и мнимая части часто встречающейся комплексной величины 
соответственно равны (Двайт, 58.2)
