§ 12. Запаздывающие поля и потенциалы движущегося заряда.
Поскольку электромагнитные поля распространяются с конечной скоростью с, то сигнал, полученный в точке
в момент времени
когда пославший его заряд
находится уже в точке
будет в действительности представлять собой сигнал, посланный зарядом
из некоторой предшествующей точки
на траектории заряда. Если даже после прохождения через точку
заряд изменил свое движение, то поле в точке
в момент времени
останется все же прежним. Таким образом, в случае неравномерного движения поле в момент времени
целесообразнее описывать как функцию движения заряда в момент
где
время запаздывания, а
радиус-вектор, проведенный из точки
в точку наблюдения
Но так как поле в точке
не зависит от пути заряда
после прохождения им точки
то мы будем предполагать, что движение заряда
после прохождения точки
остается неизменным, т. е. он движется прямолинейно с постоянной скоростью
по направлению к некоторому фиктивному положению
Тогда поле в точке
можно вычислить методом, описанным в предыдущем параграфе. Напйшем необходимые соотношения между фиктивными и запаздывающими величинами (см. фиг. 143)
где через
обозначено
Член, входящий в знаменатель выражения (16.60), можно теперь переписать в виде
Фиг. 143.
Подставляя соотношения (16.66) и (16.67) в формулу (16.61), получаем выражение для магнитной индукции движущегося заряда через запаздывающие величины
Это выражение, очевидно, можно применять для медленно меняющихся скоростей при условии, что значения
берутся в точке
.
В векторных обозначениях соотношение (16.68) будет иметь вид
Электрическое поле, определенное в § 11, направлено вдоль
Как видно из фиг. 142,
где
— единичный вектор, направленный вдоль
Таким образом, вводя в выражение (16.62) запаздывающие величины
для электрического поля найдем
Подстановка соотношений (16.65) и (16.66) в выражения (16.63) и (16.64) позволяет определить запаздывающие потенциалы поля, создаваемого движущимся точечным зарядом
Для малых
эти выражения, очевидно, совпадают с выражениями (14.21) и (14.22), если в последних считать размеры заряда малыми. При больших
можно из выражений (14.21) и (14.22) получить соотношения (16.71) и (16.72), если принять во внимание изменения времени запаздывания — в пределах бесконечного малого объема заряда. Этим изменением нельзя пренебрегать, даже если заряд сжимается в точку. Более полная дискуссия этих вопросов дана Мэзоном и Уивером.