§ 14. Отражение от проводящей поверхности.

В § 12 было показано, что в проводящей среде величину нужно заменить на

Таким образом, из соотношения (13.58) при помощи выражения (13.100) для получаем

Из предыдущего параграфа следует, что для длин волн порядка 1 см и более

Поэтому угол определяемый формулой (13.108). оказывается комплексной величиной, очень малой по модулю. Если вектор магнитной индукции лежит в плоскости падения, то, согласно выражению (13.66), имеем

Если же в плоскости падении лежит вектор напряженности электрическою поля и, кроме того, угол падения не слишком близок к то из выражения (13.74) получаем

Итак, сравнительно длинные электромагнитные волны полностью отражаются от проводящей поверхности независимо от поляризации и угла падения. При меньших значениях проводимости те же результаты справедливы для более длинных волн. Та незначительная часть поля, которая проникает внутрь проводника, очень быстро затухает в нем по мере удаления от его поверхности, так что даже очень тонкий металлический лист почти совершенно непрозрачен по отношению к коротким волнам. Для определения поляризации отраженного луча разделим выражение (13.62) на выражение (13.72), в результате чего получим

В рассмотренном нами диапазоне длин волн

Если то и из формулы (13.108) имеем

Поскольку — величина большая при любых углах падения , за исключением близких к то

При появляются изменения не только величин но и сдвига по фазе . Таким образом, для длин волн порядка 1 см и более эллиптически поляризованное излучение получается только при скользящем падении линейно поляризованной волны.