§ 14. Экранирование круглой петли посредством тонкой проводящей пластинки.
Пользуясь выражением (11.91), исследуем эффект экранирования 
помещении бесконечно тоикой проводящей пластинки между двумя круглыми коаксиальными нетлями радиусов 
находящимися
одна от другой на рассточнии с. При отсутствии пластинки вектор-потенциал первой петли в месте расположения второй петли, в соответствии с § 11 гл. VII, был бы равен
где 
. В соответствии с выражением (11.91), в случае наличия экрана нужно взять действительную часть следующего выражения:
С целью упрощения вычислений рассмотрим лишь случай, когда 
Проинтегрируем по х несколько раз по частям и после 
интегрирования получим
Комплексная амплитуда вектор-потенциала в месте нахождения второй петли равна
В соответствии с § 7 гл. VIII, отношение нового потока сцепления к старому равно
Если величина 
мала, то в рядах можно ограничиться одним первым членом, и тогда
где 
определяются соответственно выражениями (7.53) и (7.50) и вычисляются при 
Если, кроме того, а или 
малы по сравнению с с, то из выражения (7.48) получаем
Как мы видели в § 13, для медной пластинки толщипой 
при частоте 1 мггц отношение 
равно 
что вполне удовлетворяет предположению, сделанному при выводе соотношения (11.108). Отсюда при 
, согласно соотношению (11.109), 
, т. е. экранирующее действие пластинки весьма значительно.
