Подставляя 
мы получим при дифференцировании (считая величину 
малой)
и
где 
скорость частицы внутри потенциальной ямы.
Легко объяснить ширину резонансных максимумов 
как результат многократных отражений волны от краев потенциальной ямы. Если 
— коэффициент прозрачности, то волна, падающая на резкий скачок потенциала в точке 
а, будет отражаться примерно 1/7 раз, прежде чем большая часть ее будет пропущена. Согласно равенству (11.11), коэффициент прозрачности равен
где 
импульс прошедшей частицы, а 
падающей частицы.
Смещение фазы, претерпеваемое волной, когда она проходит потенциальную яму и возвращается обратно, равно 
и равно 
для случая полного резонанса. Полное смещение фазы после 
отражений будет 
а для полного резонанса 
Усиливающая интерференция будет исчезать, когда 
или когда
и
Для острого резонанса необходимо, чтобы 
было мало и могло произойти много отражений. Это случится только, когда 
в результате 
и мы получаем 
Тот же результат мы получили в равенстве (11.55а), пользуясь тем же при» ближением 
Заметим, что весь этот вывод весьма приближенный и качественный.
прежде всего положим, что отношение 
велико, так что пик на кривой 7 будет острым. Тогда возникает вопрос, как далеко от точек 
величина коэффициента 
уменьшится вдвое. Это случится, когда
мало отличается от 
в этой точке и можно написать
