38. Полная вероятность излучения.
До сих пор мы вычисляли только вероятность испускания излучения в данном направлении и при данном направлении поляризации. Чтобы получить полную интенсивность излучения, нужно проинтегрировать по всем направлениям испускания и просуммировать по обоим направлениям поляризации. Проделаем здесь эти операции для специального случая дипольного перехода, когда 
Единственный матричный элемент, который не равен нулю для рассматриваемого случая, будет 
Рассмотрим световую волну, испускаемую в направлении с широтой А и азимутом В, как показано на рис. 76. Такая волна может иметь два направления поляризации: одно в плоскости, проходящей через направление луча и ось 
другое — в перпендикулярном направлении. У волны, которая поляризована в перпендикулярном направлении,
вектор электрического поля нормален к оси 
Следовательно, для такой волны матричный элемент 
должен быть равен нулю, так как при этом переходе не равен нулю только элемент 
Для другой поляризации имеем (см. уравнение (18.52))
Единственным слагаемым, не равным нулю, будет
Таким образом, согласно уравнению (18.51), вероятность самопроизвольного испускания волны (на единицу телесного угла) в направлении, определяемом углами 
равна
Заметим, что при этом переходе интенсивность излучения пропорциональна 
Это типичная картина дипольного излучения. Каждый тип мультиполя имеет свое собственное характерное распределение интенсивностей, которое может быть вычислено из матричных элементов. Полную интенсивность излучения можно получить путем интегрирования выражения (18.77) по всем телесным углам испускания со статистическим весовым множителем 
Такое интегрирование дает
Выражение (18.78) определяет интенсивность испускания квантов. Полная интенсивность испускания энергии получится, если умножить выражение (18.78) на энергию каждого кванта
