При этом примем во внимание, что
Разложение числителя будет
Затем, так же как в (11), учитывая, что 
получаем
и, следовательно
Согласно уравнениям (14) и (14а), коэффициент при 
будет
По умножении на 
это выражение даст нам значение интеграла в (13). Таким образом
В этом выражении резюмированы довольно громоздкие формулы 
которые даются для электрической и магнитной частей поля 
Это можно проверить, подставив в (15) значения 
В в точке 
Если перейти к равномерному движению электрона, т. е. положить 
из (15) получится:
Это уравнение тождественно 2) с формулами (18) предыдущего параграфа, которые там были получены без интегрирования с помощью преобразования Лоренца.
Если (17) вычесть из (15), останется чистое "поле ускорения"
Отсюда следует в трехмерном написании
как в (9) и (10), в виде
(рис. 86). При этом нужно помнить, что 
теперь уже не простой полюс, а полюс второго порядка подинтегральной функции. Введем вспомогательную величину 
так, что в 
будет 
[уравнение (6а]. Разложим теперь числитель и знаменатель по степеням 
и определим коэффициент при 
перпендикулярны к 
и друг к другу, мы имеем типичное поперечное поле.
одинаково направлены (прямолинейное движение), и обозначим, как обычно, абсолютные величины 
черев 
и в; тогда
обозначает угол между направлением 
или 
и радиус-вектором 
(направление заряд точка наблюдения ср. рис. 87 в следующем параграфе). Для абсолютных величин имеем:
поэтому на больших расстояниях "полем скорости", убывающим как 
можно пренебречь по сравнению с "полем ускорения".
и указанная зависимость от 
сохраняются и для более общих случаев 
направлены различно); только тогда 
уже не выражаются простой формулой (20).
