18.5.2. Стационарное решение основного кинетического уравнения
Как было показано в разд. 18.3, в частности, с помощью выражения (18.3.12), стационарное решение уравнения Фоккера — Планка можно записать в виде
В случае больших значений параметра накачки а, данное решение имеет вид гауссовского распределения по 
Фаза амплитуды 
совершенно случайная величина, равномерно распределенная от 
до 
в то время как для больших а, первые два момента величины 
задаются приблизительно соотношениями
Следовательно,
При увеличении параметра накачки а плотность распределения в фазовом пространстве 
рассматриваемая как функция от 
становится, следовательно, все уже и уже, как в абсолютном, так и в относительном смысле, в то время как фаза амплитуды 
остается случайной. Для больших значений 
иногда аппроксимируется дельта-функцией от 
и можно записать [ср. (11.8.14)]
Именно в том смысле, что 
стремится к дельта-функции, лазерное поле при значительном превышении порога рассматривают иногда как поле в когерентном состоянии. Более точно, оно стремится к смеси когерентных состояний со случайными фазами.
