5.3.9. Тензорная форма уравнений Максвелла.
Рассмотрим обычное для теории относительности пространство. Величина 
в этом ортогональном пространстве имеет форму
Следовательно, четыре координаты этого "пространства — времени будут
где через с обозначена скорость электромагнитных волн в пустоте. В таком ортогональном пространстве обозначение вариантности несущественно. Поэтому индексы расставляются произвольно в нижнем положении. Рассмотрим вектор 
с проекциями
и два антисимметричных тензора второго порядка:
Уравнения Максвелла будут
Здесь 
- это соответственно векторы напряженности электрического и магнитного поля, электрической и магнитной индукции и плотности тока, 
плотность электрических зарядов.
Мы получим первые два уравнения Максвелла, если в равенстве
придадим I значения 1, 2, 3, 4. Аналогично два последних уравнения Максвелла получаются из равенства
Замечание. Уравнения Максвелла написаны здесь в рационализированной системе 
Если бы их требовалось написать в системе Гаусса, т. е. в виде
то достаточно было бы последнюю строку и последний столбец тензора О разделить на с, а тензора 
умножить на с и, кроме того, вектор J умножить на 
