5.3. Теорема взаимности.
Применим формулу Клапейрона (3.3.3) гл. III к односвязному упругому 
получающемуся из двусвязного с помощью барьера
где 
единичные векторы нормали к барьеру, направленные вовне рассеченного барьером тела; на барьере 
Сославшись на (5.2.7) и считая, что внешние силы отсутствуют, получим
Здесь через 
обозначены главный вектор и главный момент относительно выбранного начала координат создаваемых дисторсией напряжений в выбранном барьере:
Рассматривая два состояния упругого двусвязного объема — первое, создаваемое действием массовых и поверхностных сил 
и при наличии дисторсий 
и второе, в котором эти величины обозначены 
по теореме взаимности имеем
В частности, когда в первом отсутствуют внешние силы, а во втором — дисторсия, приходим к соотношению (Колонетти, 1912)
При отсутствии внешних сил в обоих состояних
В частности, считая первым состоянием поступательную дисторсию с, а вторым — поворотную 
имеем 
и по (5.3.6)
где 
главный вектор и главный момент напряжений, создаваемых соответственно поворотной 
и поступательной дисторсией 
