3.7. Плоский штамп.

В этом простейшем случае и распределение контактного давления по (3.6.12) определяется формулой (Садовский, 1928)

Выражение потенциала со, определяемого формулой (5.5.8), имеет весьма простой вид:

Перемещение упругой среды на оси определяемое по (3.5.11), может быть представлено в виде

Как и в пространственной задаче о плоском штампе (п. 6.3 гл. V), давление бесконечно на краю контактной площадки; в отличие от этой задачи, перемещение плоского штампа может быть определено лишь с точностью до аддитивной постоянной. Это объясняется тем, что вектор перемещения точек упругой среды в пространственной задаче на бесконечности равен нулю, тогда как в плоской задаче он неограниченно возрастает по логарифмическому закону.