В них слагаемые 
определяются формулами (2.5.1). Напряжения, налагаемые на решения (2.5.2), оказываются равными
причем 
постоянно при линейном и равно нулю при равномерном нагружении.
В уравнение упругой линии, составляемое по формулам (2.4.12), кроме слагаемого элементарной теории, пропорционального двойному интегралу над изгибающим моментом 
войдут члены, пропорциональные этому моменту и его второй производной 
Впрочем, слагаемое, пропорциональное 
включается в выражение перемещения твердого тела.
Приведенные здесь формулы практически применимы к любому закону полиномиального нагружения, так как поправки к ним будут иметь порядок 
и более высокий; учет их в теории, предполагающий применимость принципа Сен-Венана, вряд ли уместен.
Имея решение для случая линейного нагружения, можно ограничиться рассмотрением только статически эквивалентных нулю нагружений. Действительно, по заданному закону нагружения 
может быть определено нагружение
удовлетворяющее требованиям статической эквивалентности нулю
и отличающееся от 
линейно зависящим от х нагружением
Но для этого нагружения решение известно. Можно ограничиться рассмотрением нагружений с равным нулю главным вектором; тогда достаточно в формуле (2.6.4) сохранить справа два слагаемых.
высшая степень полиномов, входящих в правые части выражений (2.4.7), равна 
поэтому разложения этих выражений в ряды по степеням 
обрываются; функция напряжений представляется автоматически находимым полиномом от х, у.
тогда как в задаче 
должны быть учтены и члены разложения с 
так как формулы 
содержат множитель 
Степени слагаемых разложения возрастают через две единицы, поэтому вычисление при линейном законе нагружения проводится до тех же степеней 
. В случае нагружения по квадратичному или кубическому закону требуется сохранить четвертую в задаче А и шестую степень 
в задаче Б и т. д.
уничтожаются):
