3.4. Геометрическое значение компонент первой меры деформации.
Представим в формуле (3.3.1) бесконечно малый вектор 
в виде произведения его модуля 
на задающий его направление единичный вектор 
Придем к равенству
В частности, направляя 
по базисному вектору 
имеем
и, сославшись на (3.3.2), получим
Этим определяется геометрическое значение диагональных компонент матрицы 
Обозначая 
относительное удлинение
элементарного отрезка, направленного в 
-объеме по базисному вектору 
и имеем
Единичный вектор 
имеющий направление вектора 
в 
-объеме, по (3.2.4) определяется равенством
так что по (3.4.1)
Рассматривая теперь в точке 
-объема 
два направления 
под углом 
и называя 
сопоставляемые им направления в 
-объеме, получаем
и, сославшись на (3.3.2),
В частности, выбрав 
по направлениям базисных векторов 
придем к формуле
поясняющей геометрическое значение недиагональных элементов матрицы 
Определяя угол 
называемый углом сдвига, равенством
имеем
Это позволяет записать (3.4.7) еще в виде
