ЧАСТЬ III. СПЕЦИАЛЬНЫЕ ЗАДАЧИ ЛИНЕЙНОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ
ГЛАВА V. ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ
§ 1. Неограниченная упругая среда
1.1. Силовые точечные особенности.
Перемещение точки «наблюдения» 
в неограниченной упругой среде под действием сосредоточенной в «точке истока» 
силы 
определяется с помощью тензора Кельвина — Сомильяна формулой (3.5.9) гл. IV:
Здесь
Поместив точку приложения в близкую к 
точку 
и проводя вычисление с учетом слагаемых первой степени относительно 
имеем
При таком смещении точки истока тензор Кельвина — Сомильяна и вектор перемещения представляются в виде
В этих выражениях диада 
представляется ее разбиением на симметричную и кососимметричную части, причем в первой из них выделяются девиатор и шаровой тензор:
Теперь, учитывая также соотношения
где, как всегда 
- момент силы 
относительно точки 
можно представить формулу (1.1.6) в виде
Полагая 
но 
так, что компоненты диады 
сохраняют конечное значение, назовем величины 
локализуемые в результате предельного перехода в точке 
соответственно силовым тензором, сосредоточенным моментом, интенсивностью центра расширения. Введение этих «силовых точечных особенностей» позволяет приписать самостоятельное истолкование отдельным слагаемым формулы (1.1.9):
а) перемещение, вызванное действием силы 
в точке 
б) перемещение от сосредоточенного в точке 
момента:
в) перемещение от центра расширения в точке 
г) перемещение от силового тензора:
Перемещения, создаваемые сосредоточенной силой, убывают при удалении от точки истока, как 
а от прочих точечных особенностей, как 
