3.2. Напряжения.
По (2.1.5) гл. VIII приходим к следующим выражениям отличных от нуля контравариантных компонент тензора напряжения:
Исключив из двух первых неизвестную (для несжимаемого материала) величину с, придем к соотношению, связывающему 
Его правая часть по (2.1.7) гл. VIII и по (3.1.9) преобразуется к виду
Вместе с тем по (3.1.10)
и соотношение (3.2.2) оказывается возможным записать в виде
Исключив с из первого и третьего уравнений (3.2.1), получим
Обратимся теперь к уравнениям статики. Их запись в векторном виде, если учесть (3.1.6), (3.1.3), при отсутствии массовых сил дается равенством
Здесь только 
зависит от 
, причем
а остальные величины зависят только от 
Приходим к двум уравнениям:
причем второе удовлетворяется тождественно.
Перейдем от контравариантных к физическим компонентам тензора напряжения; имеем
и поэтому
Это позволяет представить уравнения (3.2.4), (3.2.5), (3.2.7) в виде
После исключения 
из (3.2.9), (3.2.11) придем к дифференциальному уравнению
которое легко преобразуется при переходе к независимой переменной 
имея в виду, что
получим
так что
