1.12. Деформация тела вращения.
Величины, характеризующие деформацию тела вращения (предположение об аксиальной симметрии нагружения отбрасывается), являются периодическими функциями угла 
Поэтому перемещение можно представить в форме рядов Фурье по переменной 
общий член этого ряда представляется формулами (сначала в цилиндрических координатах)
(Конечно, можно было бы 
считать пропорциональными
пропорциональным 
. В решении Буссинека — Галеркина теперь вместо (1.10.4) полагаем
Тогда по (1.7.4)
причем теперь
то есть бигармонической является функция 
По (1.7.5) имеем, далее,
причем эти величины являются множителями при 
в выражениях соответствующих компонент тензора напряжений 
и т. д.). Остающиеся компоненты пропорциональны 
Здесь в противоположность аксиально-симметричному нагружению разбиение задачи на деформацию в меридиональной плоскости и на деформацию кручения не имеет места.
В общих координатах тел вращения формулы для перемещений записываются в виде 
причем по (III. 5.5)
По (1.7.5) гензор напряжения представляется в виде
Задавая бигармоническую функцию 
через две гармонические хосоэяф и хзсоэяф:
и полагая
придем к представлению тензора напряжений 
в форме Папковича — Нейбера (1.4.17), в котором сохранены лишь две гармонические функции 
Приняв теперь
получим следующие значения множителей при 
в выражениях компонент 
тензора напряжений:
Пропорциональные 
множители при компонентах 
равны
Наконец, вектор перемещения, равный по (1.4.10)
по (1.12.12) определяется формулами
