3.11. Действие массовых сил.
При действии массовых сил с потенциалом 
частное решение уравнений равновесия в перемещениях определяется из соотношений (1.4.7), (1.4.10) гл. IV:
Далее рассматриваются частные случаи задания 
1°. 
. Тогда и 
разыскивается как функция только 
и, далее, по (1.1.3) гл. IV
причем 
обозначают единичные векторы цилиндрической системы координат (см. п. III.7).
Например, при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси 
с постоянной угловой скоростью со потенциал центробежных сил равен по (1.2.6) гл. I
и остающееся конечным при 
частное решение для вектора перемещения будет
а отличные от нуля компоненты тензора напряжений равны
2°. 
. Теперь по (3.11.1), разыскивая 
как функцию 
имеем
так что
3°. Потенциал 
гармоническая функция, представимая рядом однородных гармонических полиномов:
Как и в п. 3.8, найдем
